Diferencia entre revisiones de «Campos magnéticos»
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Línea 86:
<math>\overrightarrow{F_B}=I\overrightarrow{v}\times\overrightarrow{B}</math>
Donde <math>\overrightarrow{L}</math> es el vector que va en la dirección de la corriente y tiene una magnitud igual a la longitud del segmento.
== Par y energía de una espira en un campo magnético externo ==
[[File:Espira campo magnético.jpg|thumb|Espira en un campo magnético externo]]
[[File:Segmentos espira.jpg|thumb|Segmentos que forman la espira.]]
Una espira está formada por varios segmentos como los que se vieron anteriormente. Para esto se aplica lo anterior a cada uno de los segmentos y el resultado de la fuerza magnética es un momento de torsión, es decir la espira comienza a girar.
El momento de torsión está dado por la sumatoria de τ sobre cada uno de los segmentos.
<math>\tau_m=F_2\tfrac{b}{2}+F_4\tfrac{b}{2}</math>
La fuerza sobre los segmentos es <math>F=IaB</math>,entonces
<math>\tau_m=IabB=IAB</math>
Donde '''A''' es el área de la espira.
Note que sobre los segmentos 1 y 4 no hay momento de torsión ya que la fuerza es cero porque la corriente está en la misma dirección del campo.
Una expresión general para el momento de torsión sobre
una espira es
<math>\overrightarrow{\tau}=I\overrightarrow{A}\times\overrightarrow{B}</math>
Donde '''A''' es un vector perpendicular al área de la espira.
La energía de la espira está dada por
<math>U=I\overrightarrow{A}\cdot\overrightarrow{B}</math>
Esta energía depende de la dirección del vector '''A''' . Esta energía es mínima cuando <math>\overrightarrow{A}</math>
== Momento dipolar magnético ==
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