Diferencia entre revisiones de «Física»

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Aunque luego lo demostraremos, el esfuerzo cortante es máximo en los extremos.
Para poder calcularlo, tenemos que “romper” la barra como se indica en la figura. Se quiere calcular el esfuerzo cortante a una distancia x de A. Para que esté el sistema en equilibrio de fuerzas (no de momentos) hemos de añadir una fuerza T que es el esfuerzo cortante:
<math>\sum_{\forall F_y}F_y = 0\;\rightarrow\;V_A - \underbrace{P'\prime}_{\pi_0 * x} + T = 0\;\rightarrow\;T(x) = π_0\pi_0*x - V_A</math>
 
Da igual desde donde se calcule el esfuerzo cortante, si desde A o desde B (siempre y cuando se calcule sobre el mismo punto). El esfuerzo cortante a x metros de A es igual al esfuerzo cortante a L-x metros de B.
El esfuerzo cortante es una recta de pendiente π<sub>0</sub> y que corta con el eje y en - V<sub>A</sub>. Sus máximos (en módulo) están, por tanto, en los extremos, siendo 0 justo en el centro de la barra (en el centro de la barra no se romperá).
 
:''Quizás veamos algo extraño en esto. Hemos dicho que en el centro de la barra no hay esfuerzo cortante, pero si cojemos un palo y lo intentamos doblar se parte. Esto no es esfuerzo cortante, sino una derivación del momento flector.''
 
====Momento Flector (M<sub>F</sub>)====
[[Archivo:EstaticaDeBarras003.png|thumb|Para calcular el momento flector se parte la barra en dos y se anula el momento de la partición.]]El momento flector es, por así decirlo, cuanto se doblaría la barra al estar en una situación parecida. Otra vez, tenemos que partir la barra en el lugar donde queramos hallar el momento flector, pero, a diferencia de antes, el momento flector será igual por los dos lados únicamente en módulo, es decir, por un lado será positivo y por el otro negativo. Esto es porque se dobla en una dirección por un lado y en la opuesta por el otro (para formar la curva, de otro modo la barra rotaría).
Es tan simple como calcular el momento en el punto donde hemos partido la barra:
<math>M_F = V_A * x + \underbrace{P\prime}_{\pi_0 * x} * \frac{x}{2}\;\rightarrow\;M_F(x) = V_A * x - \pi_0 * \frac{x^2}{2}</math>
Si derivamos esta ecuación (que es una parábola) encontramos los mínimos (y un detalle especial):
(dM(x))/dx= V_a- π_0•x/2= -T(x)
Por tanto, el momento flector es máximo en el punto en el que el esfuerzo cortante es 0, es decir en el centro, y mínimo en los extremos.
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