Diferencia entre revisiones de «Casos Particulares del MAS y Energía»

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== Sistema masa-resorte <ref>{{Cita libro|apellidos=A.,|nombre=Serway, Raymond|título=Física para ciencias e ingeniería. Volumen 1|url=https://www.worldcat.org/oclc/1006417525|fecha=2015|editorial=Cengage Learning Editores|isbn=9786075191984|edición=Novena edición}}</ref> ==
[[File:SISTEMA MASA RESORTE.png|thumb|Sistema masa-resorte.]]
El movimiento armónico simple tiene diferentes casos particulares, uno de ellos es el sistema masa resorte.
 
Cuando el resorte no está estirado ni comprimido, el objeto se encuentra en la posición de equilibrio.
 
Por la ley de Hooke sabemos que la fuerza que ejerce el resorte sobre el objeto es <math>F=-kx</math> esta se conoce como fuerza restauradora. Si aplicamos la segunda ley de Newton <math>F=-kx=ma</math>, obtenemos <math>a=-{k\over m}x</math>.
 
Al comparar esta ecuación con la del MAS <math>a=-w^2x</math>
 
podemos observar que para un resorte <math>w^2={k \over m}</math>
 
== Movimientos pendulares ==
[[File:Pendulo simple.png|thumb|Péndulo simple]]
[[File:Pendulo compuesto.png|thumb|Péndulo compuesto.]]
Existen algunos péndulos como casos particulares del movimiento armónico simple, entre estos el '''péndulo simple''' y el '''péndulo compuesto'''.El '''péndulo simple''' consiste en una masa puntual suspendida de un cordón sin masa, no estirable de longitud   . Si la masa se mueve un ángulo , actúa en ella una fuerza restauradora (componente en    del peso).
 
<math>F_x=-mg\sin\theta=m{d^2x \over dt^2}</math>
 
ya que <math>S= L\theta</math> y <math>L</math>es constante
 
<math>{d^2 \theta \over dt^2}=-{g \over L}\sin\theta</math>
 
Para ángulos pequeños <math>\sin\theta\approx \theta</math>
 
Por lo tanto la ecuación es <math>{d^2 \theta \over dt^2}=-{g \over L}\theta</math>
 
Al comparar esta ecuación con la general del MAS se puede observar que para el péndulo simple
 
<math>w^2={g \over L}</math>
 
Entonces la frecuencia angular solo depende de la longitud del péndulo y de la gravedad.
 
El '''péndulo físico''' consiste en un cuerpo de tamaño finito, el cual oscila en torno a un eje fijo que no pasa por su centro de masa. Si el objeto se mueve un ángulo <math>\theta</math> , el peso genera un torque de restitución.
 
<math>\tau= -mgd\sin\theta=I\alpha</math>
 
<math>d</math>es la distancia del eje de giro al centro de masa.
 
Al hacer la aproximación <math>\sin\theta\approx \theta</math> se obtiene
 
<math>{d^2 \theta \over dt^2}=-{mgd \over I}\theta</math>
 
Al compararla con la ecuación general del MAS
 
<math>w^2={mgd \over I} </math>
 
== Superposición de movimientos armónicos simples ==
[[File:Superposición oscilaciones.png|thumb|Superposición de oscilaciones.]]
Para oscilaciones en la misma dirección, es decir paralelas, existen dos casos.
 
Cuando <math>w_1=w_2=w</math>, entonces <math>x=x_1+x_2</math>, donde
 
<math>x_1=A_1\cos (wt)</math> y <math>x_2=A_2\cos (wt+\phi)</math>.
 
Para esto se utiliza el diagrama de fasores donde el nuevo movimiento está regido por
 
<math>x=A\cos (wt+ \phi^\prime)</math>
 
Para este nuevo movimiento
 
<math>A^2=A^2_1+A^2_2+2A_1A_2\cos\phi</math>
 
<math>\phi^\prime=\tan \Biggl({A_1\sin(wt)+A_2\sin(wt+\phi) \over A_1\cos(wt)+A_2\cos(wt+\phi)}\Biggr)-wt</math>
 
cuando <math>A_1=A_2=A</math>, entonces <math>x=A\cos (w_1t)+A\cos (w_2t+\phi)</math>
 
Si factorizamos <math>x=A[\cos (w_1t)+\cos (w_2t+\phi)]</math>
 
Al aplicar identidades trigonométricas, se obtiene
 
<math>x=2A\cos\left [ \frac{(w_1-w_2)t}{2} + \frac{\phi}{2}\right ]\cos\left [ \frac{(w_1+w_2)t}{2} + \frac{\phi}{2}\right ]</math>
 
Debido a que las fuerzas que actúan sobre los sistemas con MAS son conservativas, la energía total de este se mantiene constante.
 
<math>E=K+U=constante</math>
 
donde <math>U={1 \over 2}kx^2</math>, si es un sistema masa-resorte.
 
<math>U=mgh</math>, si es un péndulo (simple o físico).
 
== Energía en el movimiento simple ==
[[File:Energia.png|thumb|Energía en un movimiento simple.]]
Cuando la masa llega al punto donde   <math>x=A</math>, se detiene por un instante, por lo que <math>K=0</math>, entonces la energía es
 
<math>E={1 \over 2}kA^2</math>
 
Sabiendo que es constante, podemos usarla para hallar la velocidad de la masa en cualquier punto
 
<math>v=\sqrt{{k \over m}(A^2-x^2)}</math>
 
En la siguiente gráfica se puede observar la relación entre <math>E, U, K</math>
 
== Anexos ==
=== Véase también ===
=== Notas ===
=== Referencias ===
<references />
 
=== Bibliografía ===
=== Enlaces externos ===
=== Categorías ===
 
[[Categoría:Física]]