Diferencia entre revisiones de «Campos magnéticos»

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== Magnetismo ==
Los griegos descubrieron que la magnetita (<chem>Fe3O4</chem>) atrae fragmentos de hierro.
“En 1269 Pierre de Maricourt descubrió que las
direcciones a las que apuntaba una aguja al
acercársele un imán esférico formaban líneas que
rodeaban a la esfera y pasaban por ella en dos puntos
diametralmente opuestos uno del otro, a estos puntos
se le llamaron polos del imán. Posteriormente se
descubrió que todo imán tiene dos polos”.
 
“Los polos de los imanes ejercen fuerzas sobre otros
polos magnéticos de manera similar a como las cargas
eléctricas lo hacen entre sí”. Polos iguales se repelen y
polos opuestos se atraen.
 
Los polos magnéticos siempre se encuentran en pares. En 1819 se mostró que es posible crear corriente
eléctrica en un circuito moviendo un imán cerca de él.
Lo que demuestra que la variación de un campo
magnético produce un campo eléctrico y viceversa.
 
== Naturaleza magnética ==
[[File:Campomagnetico1.jpg|thumb|Líneas de campo magnético|232x232px]]
Cualquier carga eléctrica está rodeada de campo
eléctrico, pero cualquier carga en movimiento está
rodeada también de campo magnético (<math>\overrightarrow{B}</math>).
 
El campo magnético también
puede se puede representar
gráficamente mediante líneas de
campo magnético.<ref>{{Cita libro|apellidos=A.,|nombre=Serway, Raymond|título=Física para ciencias e ingeniería|url=https://www.worldcat.org/oclc/942090593|isbn=9786075191980|edición=Novena edición}}</ref>
 
La tierra puede representarse como un imán gigante, donde el polo sur magnético está cerca del polo norte geográfico y el polo norte magnético está cerca del polo sur geográfico.
[[File:Campomagnetico2.jpg|thumb|Polos magnéticos de la tierra|centro|400x400px]]
 
== Fuerza magnética sobre cargas aisladas en movimiento ==
[[File:Campomagnetico3.jpg|thumb|Regla de la mano derecha|343x343px]]
Si se utiliza una partícula de prueba para medir la fuerza
magnética que el campo ejerce sobre ella se encuentra
que:
* “La fuerza magnética es proporcional a la carga "'''q"''' de la partícula.
* La fuerza magnética ejercida sobre una carga negativa tiene dirección opuesta a la dirección de la fuerza sobre una carga positiva.
* La fuerza magnética es proporcional a la magnitud del vector de campo magnético”.
* “La fuerza magnética es proporcional a la rapidez de la partícula.
* Si el vector velocidad forma un ángulo con el campo magnético, la magnitud de la fuerza es proporcional al seno del ángulo.
* Cuando una partícula cargada se mueve paralela al vector de campo, la fuerza que actúa sobre ella es cero.
* Cuando una partícula cargada se mueve de forma no paralela al vector de campo, la fuerza actúa en dirección perpendicular a la velocidad y al campo”.
 
Todas las características anteriores están dadas por
 
<math>\overrightarrow{F_B}=q\overrightarrow{v}\times\overrightarrow{B}</math>
 
Por la definición del producto cruz, la magnitud de la fuerza
magnética es<math>F_B= \left\vert q \right\vert vB\sin\theta</math> donde <math>\theta</math> es el ángulo entre la velocidad y el campo magnético.
 
Para hallar la dirección de la fuerza se utiliza la regla de la mano derecha.
== Fuerza de Lorenz ==
La fuerza de Lorenz es la fuerza total que actúa sobre una partícula que se encuentra en presencia de campo eléctrico y magnético.
 
<math>\overrightarrow{F}=\overrightarrow{F_e}+\overrightarrow{F_B}</math>
 
Si se reemplaza cada una de las fuerzas, obtenemos que la fuerza de Lorenz es
 
<math>\overrightarrow{F}=q\overrightarrow{E}+q\overrightarrow{v}\times\overrightarrow{B}</math>
 
== Trayectoria de las partículas cargadas en un campo magnético externo ==
 
[[File:Campomagnetico5.jpg|thumb|Trayectoria de las partículas|185x185px]]
 
Para el campo magnético se utiliza la siguiente notación gráfica
[[File:Campomagnetico4.jpg|thumb|Notación gráfica.|centro|249x249px]]
Cuando una partícula se mueve, su velocidad cambie de dirección constantemente, por lo que la dirección de la fuerza también cambia.
 
Si una partícula cargada se mueve en forma circular, con un campo perpendicular a la página, la fuerza magnética que actúa sobre ella es
 
<math>\overrightarrow{F_B}=qvB</math>
 
Si la partícula tiene carga negativa,
entonces girará en dirección de las
manecillas del reloj.
 
== Fuerza magnética sobre elementos de corriente ==
[[File:Campomagnetico6.jpg|thumb|La corriente como cargas en movimiento.]]
La corriente es un conjunto de cargas en movimiento, entonces la fuerza magnética será la suma de las fuerzas sobre cada una de las partículas, entonces la dirección de la velocidad será ahora la dirección en la que vaya la corriente.
 
La fuerza magnética sobre un segmento con corriente de
longitud <math>L</math> y área transversal <math>A</math> está dada por
 
<math>\overrightarrow{F_B}=(q\overrightarrow{v}\times\overrightarrow{B})nAL</math>
 
Teniendo en cuenta que la corriente es <math>I=qnvA</math>,entonces
 
<math>\overrightarrow{F_B}=I\overrightarrow{L}\times\overrightarrow{B}</math>
 
Donde <math>\overrightarrow{L}</math> es el vector que va en la dirección de la corriente y
tiene una magnitud igual a la longitud del segmento.
 
== Par y energía de una espira en un campo magnético externo ==
Una espira está formada por varios segmentos como los que se vieron anteriormente. Para esto se aplica lo anterior a cada uno de los segmentos y el resultado de la fuerza magnética es un momento de torsión, es decir la espira comienza a girar.
[[File:Campomagnetico7.jpg|thumb|Vista de una espira sometida a campo magnético externo.|centro|512x512px]]El momento de torsión está dado por la sumatoria de <math>\tau</math> sobre cada uno de los segmentos.
 
<math>\tau_m=F_2\tfrac{b}{2}+F_4\tfrac{b}{2}</math>
 
La fuerza sobre los segmentos es <math>F=IaB</math>,entonces
 
<math>\tau_m=IabB=IAB</math>
 
donde <math>A</math> es el área de la espira.
 
Note que sobre los segmentos 1 y 4 no hay momento de torsión ya que la fuerza es cero porque la corriente está en la misma dirección del campo.
 
Una expresión general para el momento de torsión sobre una espira es
 
<math>\overrightarrow{\tau}=I\overrightarrow{A}\times\overrightarrow{B}</math>
 
donde <math>\overrightarrow{A}</math>es un vector perpendicular al área de la espira.
 
La energía de la espira está dada por
 
<math>U=I\overrightarrow{A}\cdot\overrightarrow{B}</math>
 
Esta energía depende de la dirección del vector <math>\overrightarrow{A}</math>. Esta energía es mínima cuando <math>\overrightarrow{A}</math> y <math>\overrightarrow{B}</math> están en la misma dirección y máxima cuando están en dirección opuesta.
 
== Momento dipolar magnético ==
 
El momento dipolar magnético es el producto <math>I\overrightarrow{A}</math>y se representa mediante<math>\overrightarrow{\mu}</math>, entonces
 
<math>\overrightarrow{\mu}=I\overrightarrow{A}</math>
 
Va orientado en la dirección del vector <math>\overrightarrow{A}</math>, es decir perpendicular al área de la espira.Las unidades en el sistema internacional es el ampere metro cuadrado <math>(A\cdot m^2).</math>
 
== Torque o momento de una fuerza ==
Ya sabemos que el torque sobre una espira se define como <math>\overrightarrow{\tau}=I\overrightarrow{A}\times\overrightarrow{B}</math>y que <math>\overrightarrow{\mu}=I\overrightarrow{A}</math>entonces podemos definir el torque sobre una espira en función del momento dipolar, así
 
<math>\overrightarrow{\tau}=\overrightarrow{\mu}\times\overrightarrow{B}</math>
 
== Anexos ==
=== Véase también ===
=== Notas ===
=== Referencias ===
=== Bibliografía ===
=== Enlaces externos ===
=== Categorías ===
 
[[Categoría:Física]]
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