Diferencia entre revisiones de «Potencial de un Conductor»
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== Campo en función del potencial ==
El campo eléctrico se expresa en términos del potencial como
<math>\vec{E}=- \Biggl({\partial V \over \partial x}\widehat{i}+{\partial V \over \partial y}\widehat{j}+{\partial V \over \partial z}\widehat{k}\Biggr)</math>
== Gradiente potencial ==
En cada punto la dirección del campo eléctrico es la dirección en que el potencial ''disminuye'' más rápido y siempre es perpendicular a la superficie equipotencial que pasa a través del punto.
<math>\vec{E}=-\vec{\nabla}V</math>
== Superficies equipotenciales y líneas de campo ==
[[File:Lineas equipotenciales.png|thumb|Líneas equipotenciales de una carga puntual.]]
Una superficie equipotencial es una superficie tridimensional sobre la que el potencial eléctrico es el mismo en todos los puntos.
Las líneas de campo eléctrico siempre apuntan en dirección en que disminuye el potencial eléctrico.
Las líneas de campo y las superficies equipotenciales siempre son perpendiculares entre sí.
== Potencial de un conductor ==
Cada punto sobre la superficie de un conductor cargado en equilibrio tiene el mismo potencial eléctrico.
“La superficie en cualquier conductor con carga en equilibrio electrostático es una superficie equipotencial. Ya que el campo eléctrico es igual a cero en el interior del conductor, el potencial eléctrico en cualquier punto en en interior y en la superficie es equivalente a su valor”.
== Potencial y energía potencial ==
Cuando una carga positiva se mueve entre los puntos A y B en un campo eléctrico, el cambio en la energía potencial del sistema es
<math>\Delta U= -q_0 \int\limits_{A}^{B} \vec{E} \cdot d\vec{s}</math>
La energía potencial asociada a un par de cargas puntuales se paradas una distancia <math>r</math> es
<math>U=k_e {q_1q_2 \over r}</math>
La energía potencial de una distribución de cargas puntuales es la suma sobre todos los pares de partículas.
== Anexos ==
=== Véase también ===
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